Кинетический момент амера равен нулю, то есть амер не вращается постоянно вокруг своего вектора скорости. Под действием сил, амер поворачивает оба своих вектора (скорость и индукцию) вокруг общего вектора угловой скорости. Поэтому вращающийся намагниченный эфир имеет свойство коллинеарности роторов полей:
\[\boxed{rot\mathbf{\overrightarrow{B}}=k\cdot rot\mathbf{\overrightarrow{v}}}\tag{1}\]
Для движения некой точки по дуге бесконечно малого радиуса \(\mathbf{\overrightarrow{r}}\) справедливо следующее кинематическое соотношение:
\[v^2=\mathbf{\overrightarrow{v}}\cdot\mathbf{\overrightarrow{v}}=-(\mathbf{\overrightarrow{r}}\times\mathbf{\overrightarrow{\omega}})\cdot\mathbf{\overrightarrow{v}}=-\mathbf{\overrightarrow{r}}\cdot(\mathbf{\overrightarrow{\omega}}\times\mathbf{\overrightarrow{v}})\tag{2}\]
Подстановка в (2) соотношения \(2\mathbf{\overrightarrow{\omega}}=rot\mathbf{\overrightarrow{v}}\) ("Вихрь", 2) для бесконечно малого объема намагниченного эфира дает:
\[2v^2=-\mathbf{\overrightarrow{r}}\cdot((rot\mathbf{\overrightarrow{v}})\times\mathbf{\overrightarrow{v}})\tag{3}\]
Полагая, что магнитного поле повторяет свойства скоростного поля, можно утверждать:
\[2B^2=-\mathbf{\overrightarrow{r}}\cdot((rot\mathbf{\overrightarrow{B}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}})\tag{4}\]
Умножение обеих частей (4) на \(v^2\) дает уравнение ускорения некой магнитной силы противодействия центробежной силе:
\[\frac{2B^2v^2}{\mathbf{\overrightarrow{r}}}=2B^2\mathbf{\overrightarrow{f}}=v^2(rot\mathbf{\overrightarrow{B}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\tag{5}\]
Использование определений плотности массы ("Масса и инерция", 2) и скорости света в вакууме (\(c^2=1/\varepsilon_0\mu_0\)) дает выражение этой силы (в системе СИ):
\[\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=\frac{v^2}{c^2}(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\tag{6}\]
Магнитная сила в произвольной среде
| Область
|
СИ
|
СГС
|
Упрощенная
|
\(\tag{7}\)
|
| Вакуум (эфир)
|
\[\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=\frac{v^2}{c^2}(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\]
|
\[\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=\frac{v^2}{4\pi c^2}(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\]
|
\[\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=v^2(rot\mathbf{\overrightarrow{B}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\]
|
| Вещество
|
\[\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\]
|
\[\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=\frac{1}{4\pi}(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\]
|
\[\varepsilon\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=c^2(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\]
|
\(\tag{8}\)
|
Вещественная область – область, где лучи достигают скорости света.
Два типа эфирных лучей
| Тип
|
Магнитное поле
|
Свойства
|
| Электромагнитный луч
|
поперечное \(\mathbf{\overrightarrow{v}}\cdot\mathbf{\overrightarrow{B}}=0\)
|
Магнитная компенсация центробежной силы инерции отсутствует, поэтому луч при отсутствии значительных посторонних сил распространяется прямолинейно. Плотности суммируются независимо от магнитных полей.
|
| Магнитный поток
|
продольное \(\mathbf{\overrightarrow{v}}\cdot\mathbf{\overrightarrow{B}}\neq 0\)
|
Центробежная сила инерции частично компенсирована, и поток легче меняет направление. Суммарная плотность определяется суммой магнитных полей.
|
Магнитная сила входит в уравнение Эйлера для сплошной среды. Одно из известных уравнений магнитогидродинамики для идеальной электропроводной жидкости (газа) – уравнение Эйлера, где магнитная сила выступает в качестве силы Ампера:
\[\rho\frac{\partial\mathbf{\overrightarrow{v}}}{\partial t}+\rho(\mathbf{\overrightarrow{v}}\cdot\nabla)\mathbf{\overrightarrow{v}}+grad(P+U)=(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\tag{9 - СИ}\]
См. также
