Эфирный вихрь
| Предыдущая глава ( Электричество ) | Содержание книги | Следующая глава ( Вещество ) |
Основополагающие главы: Вихрь и Кольцо
Намагниченный эфир может содержать винтовые и кольцевые вихри, в том числе очень стабильные и автономные. Их называют вакуумными доменами, лептонами и т.п.
Любая область намагниченного эфира находится под статическим давлением окружающего пространства (см. «Гравитация»), которое является неисчерпаемым источником энергии вихря. Симметричное давление стремится сформировать магнитное поле максимально близко к форме сферы. Величина давления определяется законом Бернулли: \[P=-\frac{\rho v^2}{2}-U\tag{1}\]
Принцип подобия скоростных и магнитных полей позволяет применить условие \(\rho\sim B^2\sim v^2\), при котором среда вихря оказывается баротропной с квадратичной зависимостью, для которой применима известная теория вихрей. Квадратичная зависимость удваивает силу градиента давления, поэтому полная электромагнитная энергия вихря равна удвоенной кинетической энергии лучей: \[E=\int\rho v^2\mathrm{d}V\tag{2}\]
Кинематика эфирных вихрей не отличается от кинематики вихрей в любой другой среде.
Известный сферический вихрь Хилла не существует без граничных условий, заданных на сфере ограниченного объема. Для эфирного вихря в вакууме это практически невыполнимо.
Вихрь Хикса, в отличие от вихря Хилла, распространяется по неограниченному объему, и поэтому способен существовать в вакууме. Уравнение Громеки-Лэмба («Вихрь», 4) для данного вихря имеет вид: \[\frac{1}{2}grad\;v^2+2\;grad\frac{P+U}{\rho}=\mathbf{\overrightarrow{f}}\tag{3}\]
Ускорение фиктивной силы, которая возникает из-за взаимной компенсации электромагнитных сил («Магнетизм», 4) в непрерывном вихревом течении \((grad\;\rho=0)\): \[\mathbf{\overrightarrow{f}}=-\frac{1}{2}grad\;v^2=grad\frac{P+U}{\rho}\tag{4}\]
Таким образом, магнитная («Магнетизм», 7) и электростатическая («Электричество», 5) силы равны: \[\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=q\mathbf{\overrightarrow{v}}\times\mathbf{\overrightarrow{B}}=\frac{v^2}{c^2}(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\tag{5 - СИ}\] \[\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=q\frac{\mathbf{\overrightarrow{v}}}{c}\times\mathbf{\overrightarrow{B}}=\frac{v^2}{4\pi c^2}(rot\mathbf{\overrightarrow{H}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\tag{5 - СГС}\] \[\varepsilon\rho\mathbf{\overrightarrow{f}}=q\mathbf{\overrightarrow{v}}\times\mathbf{\overrightarrow{B}}=v^2(rot\mathbf{\overrightarrow{B}})\times\mathbf{\overrightarrow{B}}\tag{5 - Упр.}\] Отсюда следует известный закон магнитного действия электрического тока в вещественной среде в форме Максвелла: \[q\mathbf{\overrightarrow{v}}=rot\mathbf{\overrightarrow{H}}\tag{6 - СИ}\] \[q\mathbf{\overrightarrow{v}}=\frac{c}{4\pi}rot\mathbf{\overrightarrow{H}}\tag{6 - СГС}\] \[q\mathbf{\overrightarrow{v}}=c^2rot\mathbf{\overrightarrow{H}}\tag{6 - Упр.}\] Заряженный эфирный вихрь можно представить вихревым электрическим током, создающим вихревое магнитное поле.
Стабильные эфирные вихри имеют электрический заряд.
| Предыдущая глава ( Электричество ) | Содержание книги | Следующая глава ( Вещество ) |
